Difference between revisions of "Закон сохранения импульса"
m (Text replacement - "\$([^\$]+)\$" to "\\(\1\\)") |
|||
Line 2: | Line 2: | ||
==Сохранение импульса в классической механике== |
==Сохранение импульса в классической механике== |
||
− | В [[Классическая механика|классической механике]], количество движения выражается в виде произведения массы |
+ | В [[Классическая механика|классической механике]], количество движения выражается в виде произведения массы \(M\) системы на скорость \(\vec V=\dot X\) движения её центра массы; то есть [[импульс]] |
− | : |
+ | : \(\vec P=M \vec V\) |
не зависит от времени. По умолчанию считается, что для измерения координат используется [[инерциальная система отсчета]]. |
не зависит от времени. По умолчанию считается, что для измерения координат используется [[инерциальная система отсчета]]. |
||
− | В [[Классическая механика|классической механике]], массы атомов не изменяются (ядерные реакции запрещены), и полная масса |
+ | В [[Классическая механика|классической механике]], массы атомов не изменяются (ядерные реакции запрещены), и полная масса \(M\) системы выражается в виде суммы составляющих её атомов: |
− | : |
+ | : \(\! ~M \displaystyle = \sum_{n=1}^N ~ m_n \) |
− | Если в системе |
+ | Если в системе \(N\) атомов, и \(\vec x_n(t)\) - [[траектория]] \(n\)ного атома, то закон сохранения импульса означает неизменность суммы |
− | : |
+ | : \( \displaystyle \vec P= \sum_{n=1}^N ~ m_n ~ \dot {\vec x}_n(t)\) |
При этом центр массы изолированной системы движется с постоянной скоростью |
При этом центр массы изолированной системы движется с постоянной скоростью |
||
− | : |
+ | : \( \displaystyle \vec V(t) = \dot{\vec X}(t) = \frac{1}{M} \sum_{n=1}^N ~ m_n ~\dot {\vec x}_n(t) = \vec V(0)\) |
− | Интегрирование этого уравнения по времени |
+ | Интегрирование этого уравнения по времени \(t\) дает закон движения центра массы изолированного тела, |
− | : |
+ | : \( \displaystyle |
− | \vec Х(t) = \frac{1}{M} \sum_{n=1}^N ~ m_n~ {\vec x}_n(t) = \vec X(0) + \vec V(0) t |
+ | \vec Х(t) = \frac{1}{M} \sum_{n=1}^N ~ m_n~ {\vec x}_n(t) = \vec X(0) + \vec V(0) t \) |
то есть центр массы изолированного тела движется равномерно и прямолинейно. В этом смысле [[Первый закон Ньютона]] и [[Закон сохранения импульса]] эквивалентны. |
то есть центр массы изолированного тела движется равномерно и прямолинейно. В этом смысле [[Первый закон Ньютона]] и [[Закон сохранения импульса]] эквивалентны. |
||
Latest revision as of 18:33, 30 July 2019
Закон сохранения импульса - свойство однородного пространства, выражающееся в том, что в изолированной физической системе сохраняется количество движения.
Сохранение импульса в классической механике
В классической механике, количество движения выражается в виде произведения массы \(M\) системы на скорость \(\vec V=\dot X\) движения её центра массы; то есть импульс
- \(\vec P=M \vec V\)
не зависит от времени. По умолчанию считается, что для измерения координат используется инерциальная система отсчета.
В классической механике, массы атомов не изменяются (ядерные реакции запрещены), и полная масса \(M\) системы выражается в виде суммы составляющих её атомов:
- \(\! ~M \displaystyle = \sum_{n=1}^N ~ m_n \)
Если в системе \(N\) атомов, и \(\vec x_n(t)\) - траектория \(n\)ного атома, то закон сохранения импульса означает неизменность суммы
- \( \displaystyle \vec P= \sum_{n=1}^N ~ m_n ~ \dot {\vec x}_n(t)\)
При этом центр массы изолированной системы движется с постоянной скоростью
- \( \displaystyle \vec V(t) = \dot{\vec X}(t) = \frac{1}{M} \sum_{n=1}^N ~ m_n ~\dot {\vec x}_n(t) = \vec V(0)\)
Интегрирование этого уравнения по времени \(t\) дает закон движения центра массы изолированного тела,
- \( \displaystyle \vec Х(t) = \frac{1}{M} \sum_{n=1}^N ~ m_n~ {\vec x}_n(t) = \vec X(0) + \vec V(0) t \)
то есть центр массы изолированного тела движется равномерно и прямолинейно. В этом смысле Первый закон Ньютона и Закон сохранения импульса эквивалентны.
Сохранение импульса в распределенных системах
В различных распределенных системах выражение для импульса может иметь более сложную форму и зависит от выбора физической модели. В частности, закон сохранения импульса можно записать для таких уравнений, как уравнение Максвелла, уравнение Навье-Стокса, уравнение Шредингера и Нелинейный Шредингер.
Обычно взаимодействия физических полей определяют таким образом, чтобы обеспечить Лоренц-инвариантность уравнений; при этом в системе имеет место сохранение импульса.
Сохранение импульса и нарушение этого закона в псевдонаучных проектах и на популярных сайтах
Анимации
В интернете доступны анимации, иллюстрирующие закон сохранения импульса [1].
Имеются также анимации, иллюстрирующие нарушение равномерного движения центра массы в варипенде [2]. Основной претензией изобретателя является перемещение тела без сообщения этому телу импульса, то есть фактически уничтожение этого тела и создание аналогичного тела в другом месте.
Мошенничество
Имеются фрейки, проекты приборов, принцип действия которых не совместим с законом сохранения импульса. Такие приборы называют варипендами или инерциоидами. В России, разработкой инерциоидов занимается Государственный космический научно-производственный центр имени М.В.Хруничева; наиболее известным из разработанных там инерциоидов является Гравицапа (космический движитель без выброса рабочего тела).
Обычно изобретатели и покровители фрейков отрицают несовместимость работы их приборов с фундаментальными законами сохранения и, в частности, с законом сохранения импульса.
Ключевые слова
Классическая механика, импульс, количество движения, Закон сохранения, Первый закон Ньютона
Ссылки
- ↑ http://www.askskb.net/ClassVideo/video-player-hdd.1.swf Интерактивная физика
- ↑ http://varipend.narod.ru/